"En physique de la mati\u00E8re condens\u00E9e, la localisation d'Anderson est l'absence de diffusion des ondes dans un milieu d\u00E9sordonn\u00E9. Ce ph\u00E9nom\u00E8ne est nomm\u00E9 d'apr\u00E8s le physicien am\u00E9ricain P. W. Anderson, qui a \u00E9t\u00E9 le premier \u00E0 sugg\u00E9rer que la localisation d'\u00E9lectrons est possible dans un treillis potentiel, \u00E0 condition que le degr\u00E9 de hasard (de d\u00E9sordre) dans le treillis soit assez grand. Ce ph\u00E9nom\u00E8ne peut \u00EAtre r\u00E9alis\u00E9 par exemple dans un semi-conducteur contenant des impuret\u00E9s ou des d\u00E9fauts."@fr . "Anderson localization"@en . . . "En physique de la mati\u00E8re condens\u00E9e, la localisation d'Anderson est l'absence de diffusion des ondes dans un milieu d\u00E9sordonn\u00E9. Ce ph\u00E9nom\u00E8ne est nomm\u00E9 d'apr\u00E8s le physicien am\u00E9ricain P. W. Anderson, qui a \u00E9t\u00E9 le premier \u00E0 sugg\u00E9rer que la localisation d'\u00E9lectrons est possible dans un treillis potentiel, \u00E0 condition que le degr\u00E9 de hasard (de d\u00E9sordre) dans le treillis soit assez grand. Ce ph\u00E9nom\u00E8ne peut \u00EAtre r\u00E9alis\u00E9 par exemple dans un semi-conducteur contenant des impuret\u00E9s ou des d\u00E9fauts. En une et deux (en l'absence de couplage spin-orbite) dimensions, les \u00E9tats sont toujours localis\u00E9s d\u00E8s que le d\u00E9sordre est pr\u00E9sent.En trois dimensions (ou en deux dimension en pr\u00E9sence de couplage spin-orbite), l'intensit\u00E9 du d\u00E9sordre doit d\u00E9passer un certain seuil (appel\u00E9 d\u00E9sordre critique) pour que tous les \u00E9tats soient localis\u00E9s. Pour un d\u00E9sordre plus faible que le d\u00E9sordre critique, il existe un seuil de mobilit\u00E9. Les \u00E9tats d'\u00E9nergie inf\u00E9rieure au seuil de mobilit\u00E9 sont localis\u00E9s, ceux d'\u00E9nergie sup\u00E9rieure au seuil de mobilit\u00E9 sont diffusifs. Lorsque le niveau de Fermi est en dessous du seuil de mobilit\u00E9, un \u00E9tat isolant est obtenu. lorsqu'il est au dessus, un \u00E9tat conducteur est observ\u00E9. La localisation d'Anderson permet donc d'obtenir des transitions m\u00E9tal-isolant en fonction de la densit\u00E9 de porteurs ou de l'intensit\u00E9 du d\u00E9sordre. Pr\u00E8s du seuil de mobilit\u00E9, la longueur de localisation diverge comme et la conductivit\u00E9 s'annule comme comme . Il existe une relation entre les exposants critiques . Dans la phase localis\u00E9e en dimensions, \u00E0 temp\u00E9rature suffisamment basse, la conductivit\u00E9 suit la loi du variable range hopping . De plus, en fonction de la fr\u00E9quence, la conductivit\u00E9 varie comme . La localisation d'Anderson est un ph\u00E9nom\u00E8ne g\u00E9n\u00E9ral qui s'applique au transport des ondes \u00E9lectromagn\u00E9tiques, des ondes acoustiques, des ondes quantiques, des ondes de spin, etc. Elle a pu \u00EAtre observ\u00E9e avec des atomes ultrafoids. Ce ph\u00E9nom\u00E8ne est \u00E0 distinguer de la localisation faible, qui est le pr\u00E9curseur de l'effet de la localisation d'Anderson, et de la localisation de Mott, nomm\u00E9 d'apr\u00E8s Sir Nevill Mott, o\u00F9 la transition de m\u00E9tal \u00E0 isolant n'est pas d\u00FBe au d\u00E9sordre, mais \u00E0 la forte r\u00E9pulsion de Coulomb entre les \u00E9lectrons."@fr . . . . . . . "Localisation d'Anderson"@fr . . . . . . . "\u041B\u043E\u043A\u0430\u043B\u0456\u0437\u0430\u0446\u0456\u044F \u0410\u043D\u0434\u0435\u0440\u0441\u043E\u043D\u0430"@uk . . . . "\u30A2\u30F3\u30C0\u30FC\u30BD\u30F3\u5C40\u5728"@ja . "2094"^^ . . . . . . . . "190310345"^^ . "11071348"^^ . . . .